矢量磁比特的定义，矢量磁比特的介绍

这个问题已经在这个领域存在了好几天。 房东应该问的是“磁矢量势”，对吧？ 好像有人把磁标量势称为标量势，所以磁矢量势应该叫“矢量势”，我看了一下，有一篇关于这个的电机文章看起来像是“矢量势”指的是磁矢量势a。

也许像工程和电气机械这样的地方与我们在物理学中所说的不同。

磁矢量势的定义是一个矢量 a，满足 rota=b（b 是磁感应的矢量）。 也就是说，磁矢量势的卷曲等于磁感应强度。 a的每个分量的单位是能量，a可以看作是与磁场有关的势能（只不过是一个矢量），因此得名磁矢量势。

引入这个之后，计算一些问题会更容易。

此外，磁矢量势a与势一样，也存在零点选择问题。 例如，在电位上加一个常数是合理的，如果选择不同的位置点为0，则添加的常数会不同，但效果是一样的。 A 也具有这种不确定性，但它比势更复杂，并且它是具有任一标量函数 F grad f 的纯梯度，不会影响效应。

通常，使用其他条件来约束并让 a 被选择和确定，例如规定 diva=0（即指定散度为 0，称为库仑规范条件），并且 a 具有确定的表达式。

在数学中，既有大小又有方向并遵循平行四边形规则的量称为向量（与向量相同，没有开始或结束）。

根据恒定磁场的特性，可以在磁场中引入比特函数，其中矢量磁势 A 用于计算磁感应强度 B

b = a 向量位 da 大多平行于当前源向量，如果我们能推导出 a 和 ，那么我们就可以唯一地确定 e 和 b。

其次，关于 e 和 b 的原始微分方程可以转换为关于 a 和 的微分方程，我们有了分离 a 和 的方法，即我们得到两个关于 a 和 的一元微分方程，这要难得多。 这可以在 D'Alembert 方程部分找到。

标量磁势的引入类似于电位 e=- h=- m 的引入

在电磁学中，磁矢量势通常标记为磁矢量势的卷曲是磁场，用磁场所在的方程表示。

根据高斯磁学定律，磁场是螺旋矢量场; 在太空的任何地方，磁场的发散度都等于零。