起泡效应的基本原理，起泡效应的理论起源

电光效应。 一些晶体在受到电场作用时会产生额外的双折射。

这种双折射与外加电场的强度有关。

比例的。 1893 德国物理学家 FPoeckels首先研究了这种线性电光效应，因此得名。 对于晶体，通常使用折射率。

椭球体描述其折射率属性。 在主轴坐标系中，可以写成。 ⑴

当有外部电场时，晶体的折射率发生变化，因此方程项的系数也相应变化，可以写成

该方程对应于折射率椭球体方程中 x2、y2、z2、yz、xz 和 xy 的系数变化。 ej（j=1,2,3） 分别表示电场的分量，ex、ey、ez; j 是光电张量。

它可以用 3 6 的矩阵表示，共有 18 个矩阵元素，其中一些可能为零，其中一些相互关联。 这些关系取决于晶体的对称性，只有在没有中心对称性的情况下。

（参见晶体物理性质的对称性）。 如果光线沿着光轴。

传播，在没有外加电场的情况下，没有双折射; 如果同时存在平行于 z 轴的电场，则会产生双折射。 它可以通过 Eq 获得

其中 no 是晶体固有的普通光的折射率，NY'使用 NX'施加电场后晶体感应主轴y和x方向的折射率分别为。 为了使光波的偏振分量在x和y方向上的位置差为，需要加的电压值称为半波电压，表示为v 2或v，并且，

其中 是真空中光的波长。 如上所述，光传播方向平行于电场方向的情况称为纵向电光效应。 气泡盒是一种利用纵向电光效应制成的快速光电开关。

附图显示了这种电光开关的示例。 圆柱形电光晶体 KD*P 放置在两个偏振片 P 和 A 之间。 圆柱体的对称轴。

这是晶体光轴的方向。 垂直于光轴的两个端面是透明的。 偏振光分别用抾和·表示。

偏振方向平行于纸张表面，垂直于纸张表面。半波电压 v 通过环形电极施加到晶体上。 当偏振器p平行于a的主轴时，由于两个偏振分量的相位被半波电压延迟，因此光路闭合，对应于偏振平面旋转90°。

穿过 P 和晶体的偏振光正是 A 不允许通过的。 如果晶体上的电压突然被撤回，光路立即成为一条路径。 该光电开关的响应时间小于 1 纳秒。

将气泡盒放在脉冲激光的共振处。

在腔体中，它可以用作Q调制元件。 在这种情况下，由于全反射镜，激光两次穿过电光晶体，无需偏振器。 如果光在晶体中的传播方向垂直于电场，则称为横向电光效应。

在这种情况下，可以通过增加纵横比（净方向的长度和电压方向的厚度）来降低有效半波电压。 这种方法常用于光光调制器中，用于光波幅度调制。 起泡效应也可用于制造电光偏转器以改变光束传播的方向。

它是由德国物理学家Poeckels于1893年发现的。 一些晶体在纵向电场（电场方向与光传播方向一致）的作用下改变其各向异性性质，从而产生额外的双折射效应。 例如，将磷酸二氢钾晶体放置在两个平行的导电玻璃之间，导电玻璃板形成可以产生电场的电容器，晶体的光轴与电容器板的法线一致，入射光沿晶体的光轴入射。

与克尔效应一样，它是用正交偏振片系统观察到的。 当不施加电场时，入射光在晶体中不会发生双折射，并且光不能通过p2。 当施加电场时，晶体感应双折射，光通过 p2。

波克尔效应与施加的电场强度的初级平方成正比。 大多数压电晶体都能够产生气泡效应。 与克尔效应一样，波克尔效应通常用于百叶窗、激光的 Q 开关和光波调制。