带电粒子在复合场中的运动问题

2.当粒子刚好进入两块板块时，它们受到向下的电场力，所以有一个向下的加速度a，而1 2t后电场力是向上的，所以加速度也是反转的，在1 2t处有一个最大向下的速度v，即离开两个板块时没有垂直速度， 它被水平射向荧光屏。所以可列：

ED=U0，AM=EQ，V=A*1 2T，L（评估）=1 2VT

可以使用几种组合来获得答案。

此时，轨迹先从中心加速下降，在1 2t处减速下降，在t处水平射出（如半周期COS曲线）。

3.同理，加速度在2 3t处转动，因此在1 3t处的速度与t处的速度相同，可以得到向下的速度v1列：

ed=u0，am=eq，v1=a*1 3t，v-sum （valued）=在根数（v0平方+v1平方）下，根据答案计算角度。

此时，轨迹是先从中心加速下降，在1 3t处减速下降，在t处与水平方向成30度角直射。

4.首先，很明显，由于无论粒子何时进入电场，在电场运动期间上下加速度的总时间是恒定的，也就是说，每个粒子在离开电场时具有相同的速度，更准确地说，是向下的速度，因此这个问题就转化为寻找横向位移的问题。 如果粒子在 0、t、2t....

在整个循环时间进入电场时，会有一个最大下移，设最大速度为v2，ed=u0，am=eq，v2=a*2 3t，可以画一个v-t图，用面积法求s，可以有s=s1（0-2 3t向下量）+s2（2个3t-t侧移量）s1=2/3t*v2*1/2,s2=(v1+v2)*1/3t*1/2.然后释放电场，直线射出30度角，根据30-60直角形的三边关系可以得到O2和O3之间的横向位移，这是根数三L的三分之一

它加起来，你就可以开始了。

同理，当找到最大向上横移时，答案中已经给出了输入时间，同样的方法就足够了。

建议这类问题会比较清楚，如果用牛顿加速度定律来计算侧移，会很麻烦，但是用V-T图来计算就很简单了。

事实上，电场在这里的作用是可调的引力，粒子的轨迹是弹丸的运动。

2）其他一切都是一样的，弹丸运动的速度位移公式。

位移y的第一项是周期前半段平坦抛掷运动的y分量，相当于下落体的静力释放; 1/2at²

最后两项是周期的后半部分，加速度反转，相当于初始速度的向上抛掷运动V0t-1 2AT

我认为应该选择空调

首先，假设它是正电荷，那么磁场和电场施加在它上面的力的方向分别是向上和向下，如果是负的，则分别是向下和向上，它所受力的大小与正电荷的大小相同， 因此，带电粒子的动能不受其电学性质的影响，不包括d

现在假设它是带正电的，由于磁场力总是垂直于粒子的运动方向（法线方向），磁力只改变粒子的运动方向，但不会改变其动能。 然后，粒子喷射后动能减小，一定是势能转化为电场。 因此，带电粒子所受的力大于电场力，因此注入位置的电势高于入射位置的电势。

为了增加其动能，必须通过电场来完成，即必须在电场的正方向上位移。

A增加电压，使电场力大于磁场力，这可以使它向电场的正方向偏转。

b增加距离，相当于降低电场强度，使动能变小c降低磁感应强度，达到与a相同的效果。

<>当电线的方向平行于磁场时，磁场对电线起无能为力的作用。 此外，磁场对电线有强大的影响。 磁场对 ib 处电流的影响是安培，f=bil。

其中 l 是导体的有效长度，安培的方向由左手定律确定。

好的，安培。

垂直于 b 和 i 确定的平面。 带电粒子在磁场中的力有什么特点？ 洛伦兹力。

物理量的大小与什么。

与？ 它的方向是如何确定的？ 为什么 Lorenz Force 不起作用？

答：磁场只对移动电荷有很强的影响，对静止电荷有微弱的影响。 磁场作用在移动电荷上的力称为洛伦兹力。

洛伦兹力的大小和方向：其大小为 f=qv bsin。 是 V 和 B 之间的角度。

f的方向仍然由左手的定律决定，但四个手指指向正电荷运动或负电荷运动方向的相反方向。 洛伦兹力的方向总是垂直于速度的方向，所以洛伦兹力不起作用。

正确分析带电粒子的力和运动特性是解决问题的前提。 力学定律的灵活选择是解决问题的关键。 带电粒子在复合场中以匀速线性运动。

，应根据平衡条件热方程求解。 牛顿第二定律通常与带电粒子在复合场中以匀速圆周运动同时应用。

和平衡条件热方程。 当带电粒子在复合场中进行非均匀的曲线运动时，应使用动能定理。

或能量守恒定律求解热方程。

带电粒子在电场和磁场（或电场、磁场、引力场的复合场）中的运动是高中物理的重点，其中大部分是中等难度和相对困难的问题。 特别是，如果有计算问题，那一定是一个困难的综合问题。 教育的重点是从实际问题中获取信息并加以处理，将实际问题转化为物理问题，提高分析实际问题的能力。

计算题也经常是试卷上的压轴题。

这是因为牛顿第二定律，这就是为什么会有这样的行为，所以可以做这样的运动。

这是因为带电粒子在复合场中受到原子核引力的影响，因此它们在进行曲线运动时必须以匀速圆周运动。

因此，可以保持平衡的条件，并且可以理解相关定律，运动力产生恒定的效果。

如果你不解释它，我会认为它是高中范围的内容。

如果外界电场和外界磁场是均匀的，一般是这样分析的

1。首先考虑垂直于磁场方向的运动，因为磁力只会影响该方向的速度。

2。姬王回答说，辉可以使洛伦兹变得有力。

只需抵消磁场中垂直于车轮提升方向的所有剩余外力的净力即可。

速度、大小和方向。

3。将粒子置于该速度的惯性参考系中。

以获得另一个初始速度。

4。在这个参考系中，粒子只受到洛伦兹力和垂直于磁场方向的力的影响，即它们以垂直于磁场方向的圆周运动运动。

以及沿磁场方向的均匀加速运动。

5。然后将参考系改回原来的参考系，即得到带电粒子运动状态。

如果你有答案，你就不会写它！

我只谈谈想法！

这个问题和上一个问题有很多相似之处，是同一类型，也是圆周运动（磁场偏转）和平面抛掷运动（电偏转）！

1）既然电场的角度是tant的，也就是说，y方向的速度可以比x方向的速度大，电场强度为e，电荷为q，质量为m，那么你就知道加速度，y方向的速度可以表示， 并告知水平位移 2r，可以表示速率 v0，第一个问题就解决了！

2）圆周运动（磁场偏转）一定要找到半径，这都是几何知识（要说，要找到还是要付出努力，图一定要画好，画得越仔细，画得越标准越好），半径出来了，有洛伦兹力提供向心力，答案就出来了！解的半径为 r

3）这道题是求半径延伸，上面的半径就出来了，根据图像就容易了！平抛运动的位移角的切线是速度切线的一半，即速度的反向延伸线交给水平位移的中间！ 获取垂直位移。

在这个问题中找到半径很麻烦！！ （附上较大的图片）。

1.质量为m、电荷为q的粒子从p点进入电场，从p点进入磁场后，在垂直y轴上进入电场，最后从m（2r，0）点发射电场，发射方向与x轴夹角满足tan表示进入电场到注入电场的垂直速度为1：因此进入电场的Y点的坐标为（0，n）。

eqn=½mv² ①v0=v / ② eq/m) t²=n ③ t=2r/v0 ④

v0=√(4eqr/3m)

2.bqv0=mv0 r 几何学上有两个相交的圆，两者的角度必须相等，从点q注入的带电粒子在发射磁场后可以正好垂直于y轴，如上图所示，当粒子从点p注入电场时， 它们的轨道半径等于磁场的半径。那么可用粒子的轨道半径为 r b=mv0 rq v0 得到 。

b=√(2em/3rq)

3.在（0,180）中，无论多少，粒子都会进入垂直于y轴的电场，这里只得到粒子从m（2r，0）点发射电场的角度，n=可以从1个问题中得到

做一些指南，得到=120

把粒子看作是粒子，就相当于一个粒子点，它以一定的初始速度和角度倾斜抛出，先受到磁场力，然后受到电场力，最后形成一个角度，从M点射出（进入目标）。 首先，通过加速度来了解形成的力的磁场强度（相当于斜g）。"着陆时间和距离、着陆速度和夹杂角度“，即与 y 轴的交点。 然后从这一点“斜抛”，在电场强引起的力的作用下形成加速度，还有“斜抛”距离、时间和角度。

角度和距离等效于已知。 列着眼于关系方程的解。

解：在第一象限中，电子被加速。

加速度由电场力产生：ee=马，得到a=qe m

x 由匀速加速度运动位移方程得到。 =(1/2)at²=qe/(2m)t²

电子在电场中的运动时间。

t=√[2mx。/(ee)]

电子进入 v=at 获得的磁场时的速度为 。

v=(ee/m)√[2mx。/(ee)]=2eex。/m]

电子进入第二象限后，匀速圆周运动，可以到达坐标原点，则轨道半径为y。 /2

洛伦兹力等于向心力：evb=mv （y. /2)

所得磁场的磁感应强度为b=2mv（ey. )=2√(2eex。)/ey。)

它在磁场中行进半个周期，然后到达坐标原点。

磁场中的运动时间为 t'=πm/(eb)=πmy。/√2eex。)

电子第一次到达原点的总时间为 t 总 = t + t'＝√2mx。/(ee)]+my。/√2eex。)

答：（1）电子第一次到达原点的时间是[2mx。 /(ee)]+my。/√2eex。)

2）磁场的磁感应强度为2（2eex。 )/ey。)

第一个问题应该有两个时间，一个是电场中的运动时间，另一个是磁场中的运动时间。

需要注意的是，由于金属网中的静电屏蔽，电场强度为0

然后第一个空隙很容易解决，粒子移动四分之一个周期。

t = m / 2qb)

同时，从mv 2 r=qvb可以看出，粒子第一次进入磁场时的速度为v=qbr m，两极之间的电压为u

由于静电感应，刚好磁场进入的地方的电势不是U4，而是应该从对称性上知道，这个点的电势和圆心处的电势是一样的，如果是U2，那么在磁场刚好进入磁场的地方， 曲 2=1 2*mv 2=1 2*（qbr） 2 m

u=q*(br)^2/m